1枚目の1番下にある式の2項目がゼロになるところと、2枚目のハミルトン関数の計算がよくわかりません、どなたか教えてください🙇‍♂️

例題 6.1. 電磁場 電磁場の4元ベクトルポテンシャルを Au (μ=0~3) とすると, Daのaに当るも のは μである。ラグランジュ関数は L F, uwFw (6.2.16) Fu = Oμ A, (2) - d,A,(x) (6.2.17) で与えられる。作用積分は / u4.0.A)は%= 1d2(m p) J= -F (6.2.18) この変分から,ラグランジュ方程式は (6.2.6) によって次のように導かれる。 1 0Fpa 1 0F。。() 20A,μ(x) Fpo (2) + Fpo (2) = 0 20A(z)

(3.4.19)の表し方がわかりません。どなたか教えてください🙇‍♂️

は pn = 0 になる。この拘束条件は2次拘果染件し, ジュ方程式のもとで定常であるべしという要請から導かれる2次拘束条件である(第 7章参照)。 例題3.5. 電磁場 ゲージ理論として古くから知られている有名なものは,マクスウエルの電磁気理 論である。ラグランジュ関数(密度)は 1(0A」 L 2 0A, (3.4.18) =(3, Au- OuA)?, (μ, v=0~3) ニ 2(0g このLは変換 A→ Au + Oue(2) に対して不変である。e(z) は時間·空間座標 z の 任意関数である。 A』の時間微分 Au= O0A』でLを微分すると, 共役運動量 Tμ は OL = O0A』 - Op Ao (3.4.19) Tu= ニ BA。 となる。すると TO = 0 であるから,これが1次拘束条件 *D= To = 0 (3.4.20) である。

3枚目の(1.2.7)や(1.2.8)はどのように出てくるのでしょうか？

ホロノーム系と非ホロノーム系 拘束条件は一般に微分形で与えられる。 力学変数をa' (i=1~N) とすると, 拘束 条件は次のように表される: W。= Qai(z, t)de'+ ba(2,t)dt =D 0, (a=1~b) ここでaは拘束条件の番号を表す添字で, kは拘束条件の数である。aai と bail と時間tの関数で, aai(z,t) は aai(2', 2?, … … aN,t) の略記である. また同一項 で上付き添字と下付添字の現れる場合はその添字について和を取るものとする (和) 号とを省略).したがって, 上式ではiについて1から Nまでの和を取る。 Weのうちで独立でないものは落とし, Waはすべて独立とする.これら w。のうち で積分可能なものがあれば, その拘束条件を積分形で表す方が便利なことが多いそ こで,積分可能なものは積分し 9u(z,t) = Cu, (μ=1~m) と表そう.Cu は積分定数であり, m は積分可能な拘束条件の数である。積分可能で ない残りの拘束条件は W。 = aoi(x,t)de" + b。(x,t)dt' = 0 (0=1~k-m) となる。この場合, 力学系の拘束条件は (1.2.2) と (1.2.3) で与えられることになり, 自由度は N-kである. 3次元空間の中の n質点系の場合は,当然 3n-kとなる。 すべての拘束条件 (1.2.1) がすべて積分可能な場合,つまりk=mのとき, この糸 をホロノーム系 (holonomic system) といい, 積分不可能な拘束条件のある場合を非 ホロノーム系という。 ホロノーム系の簡単な例は, 1質点が2次元曲面上に束縛されている場合である。 例題1.1. 曲面上の運動 曲面への法線成分を n; とすると, 質点の運動は法線に垂直であるから, 拘束条件は w= n;da° = 0

どのように(5.29)を求めてるんでしょうか？

という解をさがしてみよう Vd。 とることを意味する演算子である.微分演算子は, 演算子 Re と交換するか ら,(5.17)を(4.23) と(4.16) に代入すると E(r,t) =D Re{ioA(r) exp(-iot)} B(r,t)=D Re {rot A(r) exp(-iot)} (5.18) が導かれる。

⑵が分かりません

0 、 及 回 直線と, ァ軸. り軸放物線 りーoど, および りニ7* との交点を図のように A。 B, C, D. Eとする。 A, Cの座標はそれぞれ(一 6, 0), (0, 3)である。 また, へAOB とへBOD, へBOC とへCOD ほそれぞれ面積 が等しい。このとき次の問いに答えよ。 ! 2 1) 直線のの式を求めよ。 日(2) AC:CD を求めまお。 (3) Z の値を求めよ。 (4) 点包の座標を求めよ。

1番下の式ってなんの式なんでしょうか

ガウスの法則は. クーロンの法則から導いたが, クーロンの法則と同等の 法則と考えてはいけない. ガウスの法則だけではクーロンの法則を一意的に 導くことができない. 球対称の電荷分布が球対称の電場をつくるということ を導くことはできないのである. 微分演算子V とベクトル場 世 の外積 9のRB (90 ミ290い0 (9 95: vxp=e [壇 が ( 5 e( の ) をマクスウェルは BB のカール, 後に回転と呼んだ (さまざまな別名を考えた ようである) . へヴィサイドはcurl と表した. また rot BB と表すことも多 い. 正確には回転密度と呼ぶべきである. 次節で証明する積分定理 (2.44) AOも を体積要素 A に適用すると

なんで、かっこ２の答え、重心の式を出すのに、ABCは二つのベクトルしか出してなくて、P QRは、３つのベクトルを足してるの？教えてくれ

候 13 証明問題ノ図形とベクトル AOAB があり, 3点, QRを OPニzBA, AQ=zOB. BR=ニAO となるように定める. ただし, んは 0くんく1 を満たす実数である. OXーZ, OBニ=) とおくとき, (1) OP, 0Q, OR をそれぞれ, ぢ, んを用いて表せ. (2 ) AOAB の重心と APQR の重心が一致することを示せ. (3 ) 辺ABと辺 QR の交点を M とする. 点 M は, んの値によらずに辺 QR を一定の比に内分す ることを示せ. (茨城大・工) 重心を表すペクトル ) 図1の AOABの重心をGとする 図1 に B か。 06=き9A+ 6B) と表される. 図 2 の APQR の重心 をG とすると, 0Gニさ(OP+0G+OR)である. 図2の 0 はどこにあってもよい. 例えばOがPであってもよく, O A O* Q その場合は FGYニ(PPPG+PR)=よ(G+ PR) だから図1の場合と同じ形になる: 2 つの点が同じであることを示すには ) 例題(2 )では, OG と OG を計算して (@, 5, 4で表しで) 両者が一致することを言えばよい. 時解 答 (1) OP=BA=%(OAーOB)=&g一Aぢ 00=0A+ AQ =Z+ OB=〆十んひ OR=0B+ BR=5+4A0=ニ6一g (2 ) AO0AB, へPQR の重心をそれぞれG, G' とすると, @=ま⑭+2), 0G'=き(OPT 0G+OR) | (1)ょり O+0Q+ORニ(4Z-42)+(Z+45)+⑫@-Ag)=Z- となるから」 6=09=よ@+のでぁ2。 ai (3) QM:MR=/: ローのとおくと, 、 OM=1-の0Q+/OR=

この問題の証明の仕方教えてください！

証明のすすめ方 っるAB 1人そプ 証の図のよう 点Oを申心とし, 半径が異なる 2 つの半円が, 直径に対し て同じ側にあり, 異なる4点A, B, C, D がこの順序で, 半径が大きい半円の弧 の上にある。 半径が小さい半円と 2 つの 線分 OC, ODの交点をそれぞれE, F 癌し2 つの線分.AE、 BF をひく。 MAOBキCOの上品き、、AEこBE.で あることを証明しなさい。 (岩手) 0

この問題全然分からないです…教えて下さい🥺

4.12 RC のベクトル {oi,ao。… , gr) は1 次独立であるとする. このとき, 次の組 1 次独立か 1 次従属か. (1) tg 十go>, os> 十 os, …・ grニュ十 Gr ⑫) tgi 十 gs, az os, | 。 orに衣e oz 十 1 (③) tg, 1 十@2,。 @ュ ト の2 上 Q8。 1に|にの2に|計泊生折Oi

(2.88)から(2.89)への変形がわかりません 教えてください🙇‍♂️

の 本請 ソフ ん(ンズペア、 人 eV x Ke 0 沿 こ遠方での磁束 1 現れる株分を レジ42三 0 , 7(?) 6 PAM [3 (2.74) とおいて 7/ について展開する と 定常電流の場合, 電荷の保存則 V- 9 (2.76) +り次の関係式が成り 立つことが示せる. / ヴァ7み(7) 0 (?ニ12,3) (2.77) 9 (7g太(7) キ全大(7)) 0 Neの1.2.3) (2.78) この関係式を用いると 4 の第1項はゼロとなり = / @y ey)76ので7でrl | 7 PCの)] 9) と書き直せる. 磁気双板子モーメントとして (2.80) に 補: を定義する、 これにより〆/r についての展開の高次を無視する 2 aox