この問題解き方教えて欲しいです

れ (の* = (cos9+/sin の)y 7 語 Cos(76) 圭sin(ヵ9) な 加 Cos(れの) 十 7sin(7れ0) NNやグリ の定理」といぅ。 ずネCE =ココ PAT

解き方と答えを分かりやすく教えてください。

ーー 14 | 右の図で, ①は関数 ヶ三cr十8。②は関数 の主ニダ のグラフでてぁり 人② の値が ーッから 0 まで増加するとき。①の変化の割合とのの天化の 割合は等しい。また. て軸上に, 座標が正である点P(/ 0) をとり. 上束を通りヶ軸に平行な直線と①, (②との交点をそれぞれ A, B とす IO_P る。 このとき, 次の問に答えなさい。 (1) 2 の値を求めなさい。 B (2) 7王2 のとき, へOAB の面積を求めなさい。 (3) 0AニOB となるような,の値を求めなさい。 良 右の図のように, 関数 標が3 の点 B がある。

空間座標の反転ではどうして(2.16)と(2.17)が成り立つのでしょうか

@y/(の : の / | 2 りー PO 2.15) をうる- 2.14) と (2②.15) とを比較すると, 右手系 と左手系とでは, 右辺 の Lorentz の力の第2 項の符生に違いがある. この結論は他の成分についてもゃ同様 でぁる. したがって, Lorentz の力の作用のもとにおける京電荷の 運動方程式 は。 空間座標反転のもとで共変的でないと考えるかもしれない. しかし, 上の謙 論は (2.13) の仮定にや とづくもので, 電場については 婦(%/。のニー(*, の (2.16) でよいが, 磁場の変換性は (2.13) のかわりに (*/ の ー P(*,の 2.17 であたえられる. (2.16) と (2. 17) の変換性のもとでは, 運動方程式の *" 成分は 2 gy/ gs/ ーーの ー 6。(ダ(の 9+g ッ し(7の, の一 0 ぢし(7(の), j (2.18) となって, これは (2.14) とまったく同形である. (2.17) の型の変換をするベク トルを軸性ベクトル (axial vector) といい, (2.16) のよう な普通の変換をするべ クトルを極性ベクトル (polar vector) という. たとえば, 二つの極性ベクトルの ベクトル積は軸性ペクトルである. 磁場はペクトル場であるが, 普通のベクトル 場ではなくて, 軸性ベクトル場である・ 2②.16) と (2.17) の変換を用いるとすぐに, 左手系で も右手系のそれとまった く同形の Maxwell の方程式 2g(*/ 7 rot' 及(*。 の十 =0 の/(%/,7 sa 5 ro (W。 のーー uo00 diy の(*, のニの(@5 div7 (% の三 がなりたつことを示せる. この証明は読 人 先朋忠相」

この問題の解き方教えて欲しいです

れ (の* = (cos9+/sin の)y 7 語 Cos(76) 圭sin(ヵ9) な 加 Cos(れの) 十 7sin(7れ0) NNやグリ の定理」といぅ。 ずネCE =ココ PAT

(2)の解き方教えて欲しいです

2 湊の覆素芝を伽家がしなさい。 ぐ実部と虚部> ができる 提素数gz = c二用の実部gcと虚部のを絶対 値ヶと似角ので表すことができる>? 呈7アCOS ヵ=7Sjnの く複素数の極家が= 村素散gz = c十/めは、 zニc十必=ァcosの9二/7sinの=ニァ(cosのsinの) ここでオイラーの公式 e79 ニcosの9十/sin の を用いて、 ヶ三7の2 と表すことができる。 これを複素数の「極表示」 と呼ぶ。 対して、z=ニc++の形を「直交表示」 と呼ぶことにする。 く解答時の表記の省略> これまで見てきたように、直交表示では実部・虚部が 0 の場合に、 ウ全3 Zニリ/2 のように 0 の部分を省略して表記 した。 極表示においては、r= 1の場合に絶対値を省略して、 ヶ三e79 の で 7 の=ニ0であっても ヶ =ィe70 と偏角を省略しないで書くことにする。

この2番の導出過程を教えてください

端子ab間に交電天をつないだ時、電四と * またそのとさ、映子abから見たインピー 0 /// 則 | N MM 則有 | 間唱肖 ーー (し | M NNN 訓 1 /( MM 0 NM NM 串 作 ) 川

ネーターの定理から時間の並進対称性に対応するエネルギー保存則を導出しているのですが、時間変数の変換のところからよくわかりません どなたか解説お願いします🙇‍♂️

4.5 La 人 陳内も> 。. ー彼柏gに 9して あるパラメータ 。で記 きれる変換 (⑮), 9(5) を考える。 だだし, s王0 において, (0) =g 9(0) =9が っているものとする. ラグランジアテン (@,9) がこの変換に対して不変であ 成立 る条件は ar(g(5), 9(s)) _ 9Z(@(8), 9($)) 99(s) 、 9ル(9($), ($)) 99($) 誠 較前蘭較較83iiaE 9966)is 0の であぁる. 特に s一0の極限を考えれば _ 97(9.9 6g(s) のル(g, 9) 99($) 58間Iポ99 | 9s 1-。 _ 9 9ル79の のg(s) 所 97(g9,9) 9 99(3) (のの語認の0 @3 し ⑯? 〈⑦2 (2た)間計条 _ 9 / 97(@9) 99(⑤) 6 の2 和) (4.5.2) (4.5.2) 式より一般に だ な王乱 SO が運動の積分としなる. これをネーターの定理と呼ぶ. 具体的に 個の自由質点系

2枚目にある2行目の「ここで(6.1.2)式は〜」のところと、次の段落の「さて今の場合〜」と書いてあるところがよくわかりません どなたか教えてください🙇‍♂️

系の運動を解くとは 万一0 となるよう なIT る. に 5.3 節で紹介した 記(9,選のり のタイ プの了母関数の場合 の条件は 9 EC NG り = (61.2) 目(5.3.18) 式よ り 刀"=0 2 が の7 > 9g!「 2 9た 2 と書ける. この式の解となる 瓦(9,選おは, ハミルトンの主関数(Hamilton's principal fanction) と呼ばれ, 9 と書かれることが多いので, 通常は (6.1.2) 式を 99 85 ーー INONまCN当 3 (< 8 り 0 (6.1.3) と書き, ハミルトン-ヤコビ方程式 (Hamilton-Jacobi equation) と呼ぶ. (6.1.3)5共は二91 NONSUNのODNGNAわ (だ 十1) 個の変数をもつ関数ぐに 対する 1 階偏微分方程式である. したがって, その人解は

写真のページ中程の 「f(x1)=μとなるx1がなかったならば、supの定義から、〈μとf(z)の不等式〉となるZnが[a,b]の中に存在することになる」 とは、 「値がμであるfはなく、supWに[a,b]側から限りなく近いところで無限にfがあるなかで、μ-1/n > f... Read More

7一7⑬ とはで 決ま Eiにより, (る) は [6, ] で有界なこ6 したがって背理 でとる値の集 を Pとする: = げ(@) le[e が) いま示したことから 叶は有界な集合である・ したがって ァーsnup P。 ッーinf を考えることができるもし, げ(?) んとなる [eg,5] が存在すれば, ょは の最大値となり, その最大値をとる点が, ちょ うどゃ= というこ とになる・ レたがって, とのようなるが存在 しないとして予盾 がなかったならば, Sup の が導かれれば, 結局, 最 天値の存在がいえたことになる・ア(のj) ニムとなる の 定義から> 4ーよ<7@) ⑦⑭=12.…) 請寺の=12…) が [2,2] の中に存在することになる・ 』ーザ7(?) 0 だが 5 2 メーア(?) は衣[2 で連続な関数である. しかし ア(Z。) ーーブGy と? (ヵ=1, 2,…) 衣計ZZは [22] で有界でない. これは前頁で証明したことに盾する・ 隊小値?が存在することも同様にして示すことができる・ 一般の区間での連続関数 6下に述べた定理で, 閉区間 [2,2] の仮定は, 本質的である』 KOH) で考えると, 関数

中国語の並び替えの問題です。 わかる方いたら教えてください！🙇🏻‍♀️

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