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Mathematics Senior High

青いフセン貼っているところの理由を教えて欲しいです。

備計 174(方程式の解, w=f(z) の表す図形) (1) 方程式 z"=α の解は, 次の手順で考える。 I 解を z=r(cos0+isin0) (r>0) とする。 [2] 方程式の左辺と右辺を極形式で表す。 3 両辺の絶対値と偏角を比較する。 175 <円周上を重 マー1 た (1) 0= 2の絶対値rと偏角0の値を求める。 0は 0<0<2π の範囲にあるものをき上げ (2) 回転後も円 原点0を中心 る。 (2) |2-B=/2z-al の両辺を2乗して, |z-○P=□ の形に変形する。 (3) wをぇで表し, (2) の結果を利用する。 )点zは原点を a1=12 が成 から (1) 方程式の解 aの極形式を z=r(cos0+isin0) とすると 2=r(cos40+isin40) I-2 0ミ aーi 合ド·モアブルの定理。 -1= cos元+isinπ であるから すなわち r(cos 40+isin40)=cosπ+isinπ 2|=V2 に代 両辺の絶対値と偏角を比較すると J20+ すなわち r=1, 40=π+2kr (kは整数) r>0 であるから また 0= π k ーπ r=1 両辺を2乗して 0S0<2x の範囲で考えると, =0, 1, 2, 3 であるから ゆえに ww 3」 5 7 0=4 4' ww 4 T0- よって,求める解は 12+2i 二/2+/2i 二/2-/2i よって 2-V2i ※本 2= これは wキ1 したがって,月 2 2 2 2 対 (文 ウ (2) |z-B|=V2 |z-al の両辺を2乗すると |z-BP=2|z-alP は,点2+iを (z-B)(z-B)=D2(z-α)(z-a) |zP-(2α-B)z-(2α-B)z+2|@Pー|8P=0 {z-(2α-B)}{z-(2α-B)}%3D|2α-Bド-2|af+\8P |z-(2α-B)}=|2α-BP-2|aP+IBP よって 径2の円であ 整理すると 変形すると うになる。 (2)(1)の円の中 すなわち 点々は原点を中心とする円上を動くから 2α-B=0 原点を中心に すなわち B=2α 回転後の円のロ ぜマ このとき, ① は|2P=-2|aP+|2alP すなわち |2P=2|alf となる。 →また,(1)の結果より |a|=1 であるから, ①は 8= 2a をOに代入し、 2の方程式0が円を表す かどうかを確認する。 (2+)(co |zP=2 よって となり, 点zは原点を中心とする半径(2 の円上を動く。 |2|=/2 2 よって B=2α よって,求め (3) 0= i+z 2の円である 参考 |20+i\= 複素数平面上 線上に直径が 一般に、2点 mキn のとき この円をアポ より 2 2=2w-i これを②に代入すると |2w-i=/2 よって -号 2 120-i|=/2 から ゆえに,点wは点号を中心とする半径。 チー 2 の円を描く。 160 数学重要問題集 (理系) S「S ミ s 本二田系の習入試問てな詳解とやさいま

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Physics Senior High

(1)のグラフなのですが、ab間の変化度合いの方がcd間の変化度合いより大きい理由を教えて欲しいです。

A→B よって Eント 69 (気体の状態変化と熱効率〉 Q 「DV=ー定」はアソンの法則といい, 理想気体の状態方程式 「V=nRT」 よりpを消去すると, nRT - =ー定 と表せるがnとRが定数であることから, ポアソンの法則は「TV7-!=ー定」 とも表せる。 (2) 状態。 Pa V (1) a→b, c-dは かV'=一定, b→c, d→aは V=一定 であるので図a a のようになる。 A→B (2)断熱変化では熱を吸収, 放出しないので, 熱を吸収, 放出するのは定積変化 であるb→c, d→aとなる。 b→cについて, 定積変化なので, 気体は仕事をしない。気体が吸収した熱 量をQbc とおくと, 熱力学第一法則より Qbc=Cv(Tc-T.)+0※A← Te< To より Qbc <0 となるので放熱しており, その熱量は Cv(T,-T.) d→aについて, b→cのときと同様に, 気体が吸収した熱量をQaa とおく と,熱力学第一法則より Qan= Cv(Ta-T.)+0 T> Ta より Qan>0 となるので吸熱しており, その熱量は Cv(T.-Ta) (3)気体が仕事をしたのはa→bとc→d。 断熱変化なので, 気体がした仕事 をそれぞれ Wab, Wed とおくと熱力学第一法則 「Q=4U+WLた」 より a→b:0=Cv(T,-T.)+Wab c→d:0=Cv(Ta-T)+Wed よって W=Wab+ Wed=Cv(T.-T,+Tc-Ta) (4)「カV=一定」, 理想気体の状態方程式 「かV=nRT」より ルルの P, d B→C. 圧変化 0 B→C V。 V。 Vェ 2T 図a 合※A 単原子分子理想気体 の内部エネルギーの変化』 ゆえに は また,定 AU=nCy4T WLた よって したがっ nRT -V=一定 (4) C→Dほ D→Aは よって TV'-1=一定 V ゆえにa→b, c→dの断熱変化について a→b:T.V27-=T,V,"-! c→d:T.Vi7-1= T』V2"-1 Wした 令※B 気体が吸収した製 Qin, 放出した熱量 Qa, 気 がした仕事 Wの間には W=Qm-Qout が成りたち,熱効率eは よって レ V\ア-1 したがって, ①, ②式より (-)- Ta_Ta To T。 (5) A→B(定 D(定積変1 張)は熱量 (5)熱効率eは, 吸収した熱量に対する仕事の比なので, (2), (3)より Ta- To+ To-Ta_1- W e= Qa W To- T。※B← Ta-Ta e=- Qm を放出して Ta- Ta ここで0, 2式より と書けるので eミ 1Qcl Tュ-Teー) e=1- Qaa (T-T)V7-1=(Ta-Ta)V2"-! よって T-T。 =1-テ-T。 Ta- V-1 3 2 ゆえに e=1- としてもよい。 74 物理重要問題集 ()

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