矢印の変形がよくわかりません どなたか教えてください🙇‍♂️🙇‍♂️🙇‍♂️

36 | 4 対称性と保存則 ょ、(ら.5.3) 基で導入した一和放椅を用いて背き直すと 1議 。 => 》3 (の9の 0(99の (42) なる.また. より一般的には, ポテンシャルエネル ーソ は座標の時間微分3に 依存する場合がある. 特にポテンシャルエネルギー が座標 ? だけの 度に依存しない) 関数でぁ る場合には 925 9 1さ の(6 5のO-ジMuの Geo 5に のpe 2 7(の (69 二ず6。 還 sk(9)9 21 =うず う_ Mk(のずぎー 三 。 27ール=ニア+ひ (4.27 に帰着する. すなわち, 万は運動エネルギーとポテンシャルエネルギーの和と いう通常の全エネルギーと一致しており, この結果はエネルギー保存則 (energy conservation law) である. またこれが, ポテンシャルエネルギーがりー の(9 の 形となる場合を保存系と呼ぶ理由でもある. もちろん。ひが9に依存するよりー 般の場合においても, (4.2.3) 式は運動の積分なのであるが, 単純に運動エネル ギーとポテンシャルエネルギーの和という形にはならない.

この4つの式のsinの方がどのように成り立つか教えてください。

p292-293にかけての式で、右辺の第3項はどのようにして出てくるんでしょうか？？ どなたか教えてください🙇‍♂️

第7章 電磁波とその放射 こ逆濾して弓をかまえるのである. wc@. 0のペクトル・ 0んもきたの (2.④ の激動 方程式の形は 2.3)のスカラー* ポテンシァルのそれとまった く同じであるから> 明らかにその解は 4の=滞 年ビーン の0 1 (人 で与えられる. (282め9)で。 負号のときは遅延ポテンシァルを, 時 すをとったときには多進ボテメンシァルを表わしている Ns ころで, ②.7, (2②.21) および(2.22) の電磁ポテンシァルは, (②. 5)のローレンツ条件をみたしているであろうか. このテスト にた合格してはじめて, 上に求めた電柄ボテンシァルが正しい電磁 場 Cr,の および Zr,の を与えるわけである. これを調べるため ょずはじめに ⑫.22) を ぁで微分しよう. このとき, ニテーァ|に 対して 2R/8ヶニー9A/8' の関係が成立することを利用すると, の ー am 2 売ほな(ァ z〒 2 なo 上4のCEL NARANOR =佑/we( 3な> (ほる) は09 2 パ 7 5 -大eZ た(y和ほる) 本 0 d8z/ 1 9z。(*/ 7エバ//) 8 の 4z ア 太 の 9の/ 292 こ ことをわれわれはつねに (2.23)

これの解き方を教えてください。

Dがσ/2になる理由を教えてください。

ガウスの法則より DAS = (りD。 一 )A5S MM RS に AS 中 "ga 全) = 45 ょり =o[C/m2] ニニニニ [Vm] と ど P=リ一goF=ニ(1一)o [C/m2

どのようにして上段からT=とN=が導けるのでしょうか？

sinの= WV、。 7アcosゅ二ナテ 479、 7ナニ77 simn の 177 77sin の アニ=ニーーーテー一、 ニー ーーテーーーー 。 全1 coOSの十 simの cosの十simの ど全

1枚目の1番下の式から、2枚目の1番上の式への変形がわかりません 教えてください🙇‍♂️

時どの に ン 0の^ 1 7 AREか 6 eo 1 三にーー | px0diy (gadrコ y = の (5.10) 47e) ソァ。 書きかえられる. ここで微分記号のゲッシは変数に関する 科分ととることを意味する. さて 領域 V。は無限小の領域であ るから, 電荷分布 Cr) が観測点 * とその近傍で有限な値とをもっ ている限り, (5.10) の右辺の 。 を積分の外に出すことができる. 由 り A@() 三 硫。 や) ト div(gwed)dz となる. こことでガウスの定理を利用すると, 上の体積積分は半径 の微小球の表面 S。上の面積分に変換される. すなわち AGで) =っテーの) 上 (wedっ) .ZdS こことで は微小球の表面上に外向きに立てた単位法線ペベクトル であぁある. この面積分は次のようにして実行される. すなわち エー oo ん a1 ポアッソンカ理式の解

1枚目でBがわかっているんですけど、rotBを計算する過程で2枚目の右側上から6行目の式がなぜ=0になるのかわかりません、 どなたか教えてください🙇‍♂️🙇‍♂️🙇‍♂️

s6 真空中の静磁場の基本法則 ① 微分形の基本法則 ビオ・サバールの法則(4.2)は, 電流分布の存在す る領域から 有限の距離をへだてた場所* における静磁場を与える法則であ り) これは第 1 章(2.9) の静電場 (x) を与える法則に対応してい る。 すなわち, (4.2) は遠隔作用的な表現になっている. そこで これを近接作用的な微分形で表現することを考えよう. (4.3)と (4.5)によると, ビオ・サバールの法則は ーー 6.1 ge) = 合roi 上 アゲ という形で表わされる. ベク 凍0 一般に div rotえ(x) =0 (6.2) である. なぜなら, これを成分に分解すると 本ーー 補/ や)

mAとAがなぜこの向きになるのかがわかりません。教えてください。どこからAが→ということが読み取れるのでしょうか。

108. 慣性力@ 図のように, なめらかな水平面上に. 傾角 9の斜面をもつ台(質量7)がある。 斜面はなめらか であるとし, 重力加速度の大きさをgo とする。台の上端に 三 質量7z の小物体を静かにのせたところ, 台は回転せずに 水 平方向にすべりだした。このときの台の加速度の大きさを 人4として, 次の問いに答えよ。 ング ) 小物体が斜面から受ける垂直抗力の大きさWを 7z, 9, の 4で表せ。 NN) ( (3 ( ( の, 7 のの中から必要な文字を (1) ) 台に固定された座標系から観測した小物体の加速 ) 台についての水平方向の運動方程式を用 ) (1 ) 5) 小物体がこの斜面を距離 7 だけ 4) (1), (3)の結果を用いて, 4 を, 9, の で表せ。 すべり下りる間に, いて表せ。 台が移動した距離 〔大同] WY 度の大きさ2をの9, の 4 で表せ。 いて, 4 をの /李、 で表せ。 AKG / // [大 改] 了y154

（ウ）の問題なんですが、答えはsinθ√gl/cosθなのですが、√glsinθtanθではダメなのでしょうか。 間違いであれば理由も教えていただきたいです。よろしくお願いします。

162. 円難振り子と水平投射介 次の[|]を正しく埋めよ。 居のように, 瞬さ7〔m] の軽い糸の :端を天井に固定し, 下端に質 量 7z【kg] の小球 を取りつけ, 水平面内で点Oを中心とする等速円運 動をる革た。糸が鉛直方向となす角度を 9[rad], 重力加速度の大き -さをg【m/s) とする。 | このとき, 弥の張力の大きさ S【N〕 はしア ]である。 また, 等速P 運動の角速度のrad/s] は[| イ | 速さん(m/s)] はしウ ]である。 ククククククククク 避転中に小球が点Aに達したとき, 糸が切れて小球は床面の点Cに落ちた。 床から点 入までの高さを ヵ【m], 小球が点Aから点CI に達するまでの時間を ヵ[s] とすると, = やコニーーーニユーーー 1 i〇 1 1 1 \ 7 ご FN ]) WWま5の0また, 点O直下の床上の点(点B)から点Cまでの距離をん[m) とする も衣の局固較 | である。 17 龍谷大 改] 臣 149,156,157