どうやるのかよく分かりません

18:39:08 * 19% ⑥ プレビュー moodle.s.kyushu-u.ac.jp/log C = 考えよう。 自動車A,Bの運動方程式をかけ。 HS ii) 今度は解いてみよう。 各々の速度を運動方程式を時間で1回 積分することで求めよう。 iii) では相対速度は? (4)テストで10点の人が2人、 15点の人が5人、 20点の人が3人のと き、平均値は、点数と人数をかけたものを総人数で割り算する(あた りまえ)。 重心は 「密度」 の平均位置と考えることができるので、 例 えば長さαで重さがMの棒状の物質を原点からx軸に沿って配置し、æ における密度をp(r) とすれば、 先述の点数に該当するのがェで人数に 該当するのがp(z)、 総人数がMとなるので、 平均位置・・・つまり重 心は11S æp(x)dx で計算することができる。このことを念頭に90度 に折れ曲がった以下のような重さMで均一な密度の棒の重心を何の公 式も用いず、 積分によって求めよ。 4/14追記 持ってきた問題がよく なかったです。これだと2重積分ではなく、x軸に沿った棒とy軸に沿 った棒の二つに分け、 各々の重心を各々平均位置で求める方法が適切 ですね。 というわけで、 二重積分ではない方法で解いてください。 y M 2 IIII 4 T 78

2つとも分かりません。よろしくお願いします。

* 」x N が変化する場合、ギブスの自由エネルギーG= G(T, P) のみ G= Nμ(T, P) という、N依存性をT,P依存性と分離する形で表現することができる。 問題」 一方、他の熱力学ポテンシャルについては U= Nu(S, V), という形には分離できない。その理由を説明せよ。 H= Nh(S, P), F= Nf(T,V) 問題2:以下の過程におけるエントロピー変化を求めることでその過程が可逆か不可逆か確認せよ。 (A) nモルの理想気体を温度Tの熱源に接触させて、全体の温度を一定に保ったままで体積を 準静的に V から Vz に変化させた。この時の理想気体と熱源を合わせた孤立系のエントロ ピー変化を求めることで、この過程が可逆であることを確認せよ。 (B)温度T, とTz の二つの物体(ここでT, <Tz)を短時間接触させたところ、AQ の熱が移動 した。この過程に伴うそれぞれの物体のエントロピーの変化を求め、その和が正であるこ とから、熱伝導現象は不可逆であることを示せ。

この問題わからないのですが教えてください。

問題1:粒子数 N が変化する場合、ギブスの自由エネルギーG= G(T, P) のみ G= Nμ(T, P) という、N依存性をT,P依存性と分離する形で表現することができる。 一方、他の熱力学ポテンシャルについては U = Nu(S, V), という形には分離できない。その理由を説明せよ。 H= Nh(S, P), F=Nf(T,V)

物理熱力学の問題です。解説お願いします。

問題1:粒子数N が変化する場合、ギプスの自由エネルギーG= G(T, P) のみ G= Nμ(T, P) という、N依存性をT,P依存性と分離する形で表現することができる。 一方、他の熱力学ポテンシャルについては U= Nu(S, V), という形には分離できない。その理由を説明せよ。 H= Nh(S, P), F=Nf(T,V) 問題2:以下の過程におけるエントロピー変化を求めることでその過程が可逆か不可逆か確認せよ。 (A) nモルの理想気体を温度Tの熱源に接触させて、全体の温度を一定に保ったままで体積を 準静的にVからV½に変化させた。この時の理想気体と熱源を合わせた孤立系のエントロ ピー変化を求めることで、この過程が可逆であることを確認せよ。 (B)温度 T,とTz の二つの物体(ここでT」<T;)を短時間接触させたところ、AQ の熱が移動 した。この過程に伴うそれぞれの物体のエントロピーの変化を求め、その和が正であるこ とから、熱伝導現象は不可逆であることを示せ。

量子力学、有限井戸型ポテンシャルの問題です。 (5)がわかりません。V_＊=π^2hbar^2/8ma^2と求めました。

以下の問I、II に答えよ。ただし、プランク定数を 2mで割った定数をんとする。 I.1次元のポテンシャル中の質量mの粒子を量子カ学的に取り扱う。粒子の座標をとし、ポテ ンシャルをV(z)とする。aと %を正の定数として、図1のように| >«の領域でV(z)= % で|<』の領域でV(z) = 0のとき、V%の値を小さくしていったところ、V%<V,のときに東 縛状態が一つだけになった。 (1) 図2のようにV% が無限大のとき、すなわち ||>aの領域でV(z) が無限大で || Saの領 域でV(a) = 0のとき、基底状態のエネルギーおよび第1励起状態のエネルギーを求めよ。 (2) 図1のポテンシャルでV%> V,のとき、基底状態の波動関数および第1励起状態の波動関 数の概形を描け。 (3) 図1のポテンシャルでV%> V。のときを考え、基底状態のエネルギーと第1励起状態のエ ネルギーをそれぞれ Eo, E, とする。このポテンシャルを、図3のように、a<0の領域で はV(z) が無限大となるように変更する。変更後の系の基底状態のエネルギー Eを Eと EEのうちの必要なものを用いて表せ。 (4) V,を求めよ。 (5) 図4のように、|2| < 3a の領域および ||> 5a の領域でV(z) = V./2で3a< ||| < 5aの領 域でV(z) = 0のとき、束縛状態の数を答えよ。厳密に導出する必要はないが、根拠を簡 潔に記すこと。またすべての束縛状態の波動関数の概形をエネルギーが小さい順に描け。 V(2) V(2) V% * E ーa 0 a ーa 0 a 図1 図2 V(2) V(x) Vo Iv./2 0 a ー5a -3a 0 3a 5a 図3 図4

物理学基礎を履修した大学1年です。流体力学（？）は本格的に履修していません。 毛細管現象での表面張力について質問です。 水平面上での表面張力は1枚目の写真のようになることはわかりました。そこで2枚目のように、毛細管現象でも同じような表面張力を書き込むことができるのではと思... 続きを読む

N × 70% 4G+ 15:12 5分でわかる「表. ロ く study-z.net Sarl ドラゴン様と学ぶ 学習メディア 3.表面張力と接触角 液体の表面張力 液体が表面積を狭める YL 固体の表面張力 固体が液体を広げる Ys YsL 界面張力 液体が表面積を狭める ヤングの式 Ys = YsL + YL COS 0 image by Study-Z編集部 春から使う “キャンパス Lenovo YOGA× CAMPUS GRAFFITI #春から使うキャンパスPC - 大学生に聞いた。今買うならこんなパソコン! - PC” 詳しくはこちら レノボ·ジャパン G 他の人はこちらもチェック 界面科学の基礎:接触角,表面張力, 主面白由ェウルゼ

F^μγがマーカーで引いたところのようになるというのがよくわかりません どなたか教えてください🙇‍♂️

て<運動方程式 15.4 電場と磁場の統一: フ ー ゲグジージツアル 前項では3次元空間で定義されたマッ クスウェル応 へ拡張することで電磁場のエネルキ\ー . 運動量テン が ここでは電磁場の4元ポテンシャル(4) カテンソルを4炊元時補 レル/縛 を導入したのだ (@/c 4)T から直接的に を定式化する. これによって, 度力は電場と克場統一した4 次元時で しい形式に整理される. まず (4) の微分?2) によって誘導されるぅ 階の反対称 レウォンシクルレ ルーの4リー 4。 (1.91) を定義する. これを電磁場のテンソル (electromagnetic elq tensor) あるいは ファラデーテンツル (Faraday tensor) という. 電磁場の定義式 (1.38)-(1.39), すなわち玉ニ ー(Vの上の4), ーV x 4 を用いて成分を書き下すと 0 1/c >/c 5/c 六際の)半ー証2 ーpg5/c 3 0 。ぢ: ー85/@ 王の二流 0 (gp)ー (1.92) 逆に言うと, 3 次元ベクトル戸と万はファラデーテンソル 瓦, の六つの成分 を取り出して書いたものだと「定義] することができる. ファラデーテンツソルを反変成分で表現すると, ツーのパージイ =謙交Eg7 0 一品/c 一玉/c fs/c 章GE | no 太5/c 3 0 ームBュ 5/c -9> 0 】 (1.25)-(1.26) を用いて計算すると, に 隔の (1.94) 逆たに言う と。 (1.94) がマックスウェルの方程式の後半2 式 (1.25)-(1.26) に相当 する式だと考えることができる 0) 2.3 館で定義する外微分である

これを教えてください。

ETが ゲー 較上朋有用箇国分布した電荷による韻思ポテンシャルを、ボ2 程式を以下の誕順に従って解く《ことで求める。 3次元の極座標におけるラプラシアンは次で三講 れる。 llW の MNO の ] の* V? ss川上用中 NMM NN 【6 OM ( M記 Simの769 (2 72sin2の0の2 (G ) 電倫分布が球対称であるため, 9(7) 呈 () とすることができる。このと き| MI (0導NSNのMMN介| たはポフンン方各式を書き庄 (⑫) 境界条件ヶ つ oo, 2(7) ふ 0 のもとで」 | 球外の静電ポテンシャルが %⑦) = 人 …(A) (cl は任意 定数) のように求められることを示U汰きWJ NN (3) 球内の静電ポテンシャルがゅ(7) ll MM 間 ・… (B) のように求められることを示しな 0 さい。 (3) 静電ポテンシャルがヶ =0で正則 (発散しない) 」 かつヵ= 及で (A)、(B) が連続かっ微分可能 であることから, 静電ポテンシャルを決写Uなきい。

青下線の式がなんでそうなるか分かりません。教えてください。#テブナンの定理

時 網も、 ーつの電 源とーつの抵抗だ ーれを、図を用いて説明すぇ o けの回路に変換することができる」 2 テブナンの法則

運動方程式ってありますよね？それって慣性力がかかるときは数式のつじつま合わせで慣性系の加速度による力のことを考慮するじゃないですか 基本入試問題って床に対する加速度で計算してるんですが、なぜ地球の自転や公転のことについての加速度を考慮しないのでしょうか？？