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TOEIC・英語 大学生・専門学校生・社会人

コミュ英です 解ける方いましたらお願いします 提出が迫っている科目がいっぱいありすぎて、手が足りないので助けていただけると助かります…

1.次の英文に主部と述部の境界線を例のように入れなさい。 そのあと全文を日本 語に訳しなさい。 dT (1 T (S M (8 例:European countries / can be divided into three groups. ① The watch stolen from the shop was a valuable one. ②) The bookI wanted was written by Natsume Soseki. wIO ③ The girl with long hair gave the police some information. 0 b of 4 The missing girl wandering about the woods was found dead. 5 The news of the accident makes me sad. 6 The telephone on the desk rang loudly. の Takeshi, my brother, used a knife to open the letter. 8 Mastering a foreign language takes longer than learning to ride a bicycle. bag 設問2.次の英語の下線部の品詞名を書きなさい。また英文を日本語に訳しなさい。 1) My father is younger than he looks.(183mの意 2) He worked hard to provide for his old age. 3)I have often been to India. 4)I always use a dictionary for the use of students. 5)I remember the man very clearly. 開 190 noidom adT ((I Nbollid uor ) () lusittib 19ukngt6 9d g, olig .019) 0slqis ) () 6) Stationary cars in traffic jams cause a great deal of pollution. kti2z0q 設問3.次の文の主語S、 動詞V、目的語O、補語C、付加語Aなどに下線を引き分析 をしてから、全文を日本語に訳しなさい。 例:I like dogs and cats. 私は犬と猫が好きです。 SV diw baans bns zad 1) His mother handed him a bag. 2) My sister taught me Japanese history. ob Juods gnidaidt al sde 2aniand 3) 16 149 n 9ob buedaud Tod 2ai2 (8 He had a chance to meet his father. 4) You have made me what I am today. 入る 設問4.次の日本語を指定された文型を用いて英語に訳しなさい。 1)私たちは父の誕生日を祝うためにパーティをした。SVOA 2)父は私に新しい靴を買ってくれた。 SVOO 3)私は危険に気づいていた。 SVCA hnイー

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物理 大学生・専門学校生・社会人

物性物理学の本を読んでいて、質問があります。 本では, 量子力学による1電子原子の電子状態の記述について 添付のように述べていて, (1.12)式までは良いのですが, 赤枠で囲ったところの式(1.13)の導出過程が知りたいです。 よろしくお願いいたします。

$1.2 1電子原子の電子状態 1 p° = 2me 2 a 1 V= 2m。 2m。(r+ r dr 原子においては,原子核を中心としてそのまわりの半径10-10m程度の領 の形となる。ここでAは次のような角度に関する微分演算子である。* 域を電子が運動している。原子の構造を理解するためには,この電子の振舞 1 sin 0 d0 1 を調べなくてはならない。まず最も単純な場合として,Ze の正電荷をもった A= - (sin 0 sin' 0 核のまわりを,1個の電子が運動している場合を考える。Z=1であればこ 1電子原子のハミルトニアンがこのように具体的に与えられた.このハミル れは水素原子そのものであり,Z =2であれば He* イオンということにな トニアンに対するシュレーディンガー方程式(1.9) は2階の微分方程式の形 る。 をしている。これを満たす解として波動関数T(r, 0, φ) が求まれば,1電 原子の質量のほとんどは核に集中しているので、そこを重心として座標の 子原子における電子の分布の様子がわかる。ところで,原子に属する電子の 原点にとってさしつかえなかろう。電子は -e の電荷をもち,核の正電荷 波動関数は,核から十分遠方(r→0)ではゼロに収束するはずである。こ Ze とクーロン相互作用をもつ。そのポテンシャルエネルギーは電子と核の のような境界条件の下で(1.9)式を考えると,電子のエネルギー固有値 E が 間の距離rに反比例し, 離散的な特定の値をとるときのみ解が存在する。これは量子力学系の顕著な Ze? V(r) = - 特徴である。 4TE0ア 最も低いエネルギー固有値を与える解は球対称で、次の形をしている。 である。* これは万有引力と同じ形をもつので,古典的に考えれば,地球が 17Z/2 ( exp(-) 太陽のまわりを回るように電子は核のまわりを楕円軌道を描いて回ると考え 『(r) = たくなる。しかしながら,このような極微の世界まで古典ニュートン力学が ただし,ここで そのまま成立するわけではない,電子の振舞を正しく理解することは,今世 4TEh An = mee? =0.529 A 紀初頭登場した量子力学をもってはじめて可能となった。量子力学によると, 電子の存在確率は波動関数 『(r)の絶対値の2乗に比例する。定常状態では 『(r)は次のシュレーディンガー方程式を満たすというのが量子力学の骨子 はボーア半径とよばれる。 である。 H V (r) = ET (r) ここで はハミルトニアンで,電子の運動エネルギーとポテンシャルエネ ルギーの和であり, 1 p°+ V(r) 2m。 H = の形をもつ。** 第2項のポテンシャル項は方向によらず,核からの距離のみ に依存するので,全体を極座標を用いて表した方が都合がよい。このとき, 第1項の運動エネルギーの部分は Eo = 8.8542 × 10-12 F/m は真空の誘電率。 m。は電子の質量,p= - iAVは運動量オペレータである。ただし,▽はナプラと読 み,直交座標系では 定,立,えを直交する単位ペクトルとして、V= -+ の形をもつ微分演算子である。カ = h= 6.626× 10-4JSはプランク定数。

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