関数Gε(x)=√(x^2+ε^2)−ε(ε>0, x∈R)に対して，弱微分DGεを求めよ。 この問題について教えていただきたいです。 よろしくお願いします。

divB(x,t)=0ー①を導出するには、ファラデーの電磁誘導の法則rotE(x,t)+∂B(x,t)/∂t=0の両辺発散をとってdiv ∂B(x,t)/∂t=0とすると思うのですが、ここから①を出すにはどのように考えればいいんでしょうか？

任意の正の数εに対し、ある正の数δが存在してδ<ε。 私は真だと思ったのですが、δをどう置くかがわかりません。 真になる理由を教えてください。 もし間違っているようでしたら偽になる理由を教えてください。 お願いします。

lim(x→1)(2x+1)=3をε-δ論法で示せ。 という問題の証明を教えてください。

この問題の半球導体単体の静電容量Cはなぜ2πεaになるんですか、教えてください

4.5 図4.17 に示すように半径<の?つの半球fa っ で てて的抗率 7 の物質に埋め込まれている。 9>< として喘 4を財 0 気抵抗を求めよ。 MG 9 導体および導線の抵抗は 0 AB間の電 :衣 1 謎電率 e の誘電体中にある半径の球導体の静電容量は 4reg である。 したがって, 図でて?を6 としたときの半球導体単体 容量 C は Cーテ2ze 体の電気抵抗 (導体と無限遠点問) 尺 は式 (4.40) を用ぃ 2ao。 2 っの導体間の千渉は無視できるので, A,B 間の つの 品, の直列接続として RSSN

ラザフォード散乱のモデルでラグランジアンに出てくる-α/r ってどうゆうことでしょうか？

のtwl 59|| / | 8.4 ラザフォード散乱の敏分断面積. できる (図8.4). 通常はこれを散乱方向の立体角で割り. 散乱微分断面積 (scat- tering differential cross section) : 9 。 28の 5の o 2 |2zrsin9d9| sinの dの (8.3.1) を定義する. 8.3.3 ラザフォード散乱における粒子の軌跡 この系において, 粒子の運動はその角運動量ベクトルに垂直な 2 次元面内*10に 留まる. 図8.3 のように, 原子核の位置を原点とした極座標 (7,ゎ) をとると, 粒子 のラグランジアンは ィー 2m(2+7のの)-ニ (。主zZ@?) (8.3.2) となるのはこのラグランジアンの循環座標 (4.1 節) となっているので, それに 人け応する共役運動量 7 : boo (8.3.3)

0.99...99=1をε-δ論法で示せ。 という問題の証明を教えてください。

微分可能であることを定義に従ってε-δ論法で示せとあります。教科書の例では、δじゃなくてΔを使って説明しています。Δを使ってもε-δ論法で示したことになるんですか？

答えはあってるんですけど、ρ0/2εの所がなんで2εになるのか教えてください。

質問失礼します。何故このような計算が出てくるか分かりません。分かる方いらっしゃいましたら宜しくお願い致します🤲