Question

頑張るゾ

dxsinθ＝rdθになるのはなぜですか？

り、
さによる電流の磁界
6.3.1 直線電流による磁界
つれる。
からa [m] だけ離れた点Pの磁界の磁束密度を求めよう.この電流の微小部分 dat
図6.11 に示す有限長の直線電流 AB に電流I [A] が流れているとき、この直
点Pにつくる磁束密度は,ビオーサバールの法則から
4πr2
=
dB Mo I desin (0)
Mo I dx sin O
=
となる.
4πr2
直であって、紙面の表から裏に向いている. したがって, 全電流による磁束密度に
dx 部分による磁束密度は右ねじの回転方向で, dæ の位置によらずつねに紙面に
式 (6.5) による微小部分の磁束密度を電流全体について加えることによってつきの
うに求められる.
12
11
I
dx
08
A
do
E
1
P
a
中2
dB
B
図6.11 直線電流による磁界

x=h
dB =
B=
4πT
=-12
x=
L
oh da sin O
HoI
-12
r2
(6.6)
ところで、図のように角度をとると, dæsin0=rdo, cosΦ=ar の関係がある
から,式 (6.6) はつぎのようになる.
B=
==
=
HoI
Ama
MOI
Ama
MOI
L
cosodo
-02
(sin Φ1 + sinΦ2)
+
(a)
Amava2+h12
->
[T]
√a² + 12²
(6.7)
無限長直線電流では, L, l∞ あるいはΦ1=Φ2=1/2であるから,次式が得ら
れる.
a
HoI
[T]
B=
2na
(6.8

Answer 1

とぅご

φが限りなくゼロに近ければ扇形の弧は直線に近くなるために、このような変数変換ができます。