rの辺の三角形を作る向き(?)って決まっていますか？ 答えの向きが右側ので[E 26°S]だったのですが、[W 26°N]でも、正解になりますか？

r r 2 r

ここの問題は10m/s , －15m/s であっていますか？

30 0 表すこと ができる (図)。 この場合, ベクトルの記号は, vのように,の矢印を省略して示されること が多い。 等速直線運動は,速度が一定の運動なので, 等速度運動ともいう。 uniform motion 問6 右向きを正の向きとする 左向きに 20m/s 速度+20m/s 右向きに20m/s 図 6 直線上の速度の表し方 速度の向きを 表す正の符号は, 省略することができる。 -15m/s 自動車Aが東向きに10m/s, 自動車Bが西向きに 15m/sで運動している。東向きを正とした とき,それぞれの自動車の速度を,符号をつけて表せ。 第1節 物体の運動 15 KOKUYO LOOSE LEAP J-BASE

微粒子と粒子の違いはなんですか？ また、熱運動とブラウン運動は何が違うのですか？ 煙の微粒子も熱運動しているんじゃないですか？

けんび ブラウン運動のシミュレーション画像 ①熱運動 線香の煙を顕微 きょう 鏡で見てみよう。 このとき 実験 10 煙の微粒子がゆれ動くように運動しているようすが観察できる。 このよ うな運動を ブラウン運動という。ブラウン運動は,空気中の分子が不 Brownian motion 規則な運動をし、煙の微粒子に衝突するために生じる現象である。 一般に,物質を構成している個々の原子や分子は,このような不規則 な運動をしている。 この運動のことを熱運動という。

（2）の下線部は、どういうことですか？教えて下さい。

立式の際,考える必要がないことを意味している。したがって, 次のよう 例題 44 ばね定数k[N/m] のばねに m[kg] のおもりP E をつり下げて静止させた。重力加速度の大きさを g [m/s'] とする。 (1) ばねの伸び1はいくらか。 (2) Pを下から支えてばねを自然長にもどし, 急に 支えをはずす。Pはこの位置から最大どれだけ下がるか。 (3) この後,Pは単振動をする。 Pの速度の最大値 voはいくらか、 P 解 mg (m) k (1)(重力)= (弾性力)より mg= kl (2) Pはつり合いの位置Oを振動中心として単振動するので, 2mg (m) 24= k 自然長 上端 . A (3) 点0を重力による位置エネルギーの基準にとる。点 AにおけるPの速さは0なので, カ学的エネルギー保 中心 存則は mx『+→kx0+mgl=D mu3+ kパ+ mg×0 2 (点A) (点0) 下端 左辺に mg= klを代入して AP-mus …0 k m (m/s) (m/s) k Voミ m (参考)式のは今kx°の xをつり合いの位置からの距離と考えれば、 Ng は、 立式の際,考える必要がないことを意味している。したがって, 次のよ な形で, 力学的エネルギー保存則を適用してもよい。 -m×0°+ kl mu+kx0° 2 (点A) (点0) ee00eeeee

なぜ、この公式ができるのか教えてほしいです。 よくわからないので教えてください

2 等加速度直線運動 斜面を転がり落ちる小球は, 加 速度が一定の直線運動をしている Im/s) 図16 斜面を転がり落ちる小球 二定の時間間隔で撮影した連続写真である。 (図1)。このような, 加速度がー 定である直線運動を,等加速度直 線運動という。 ●等加速度直線運動の式 加速度 a [m/s°]で,物体が等加速度直線 運動をしている。このとき, 時刻 t=0における速度(初速度)をvo [m/s), そのときの位置を原点と し,初速度の向きを正としてx軸 をとる(図17)。時刻 t[s] における 速度をv[m/s]とすると,式(11) から,速度ひは,次式で表される。 の linear motion of uniform acceleration 変位x Vo 0 At 図1回 v-tグラ 時刻0 時刻t initial velocity 図17 等加速度直線運動 運動を測定し始める時刻をt30 とする。 また,式 らtを消去 V2-V1 式(11) Op.18 得られる。 a= t-t vーv 途中計算 式(11)に, a=a, t=0, な=t, v,=0, 5 ひ2=ひを代入して整理すると,式(12)が得られる。 V= Vo+at …(12) この運動のひーtグラフは, a>0であれば,図18のような右上がりの直線 となる。このとき,グラフの傾きは加速度 a, 切片は初速度 voに相当する。 このグラフを利用することによって, 時刻 t[s] における物体の変位 x [m]は、 次式で表される。 等加 1 *=vot 2 傾きは加速度 aを表す [m/s) +; at…(13) 式(13)の導き方図18で, 時間を微小な時間 間隔 At(s]で等分すると,各区間は等速直線 運動とみなせる(図19(a))。このとき, 各区間 の移動距離は,長方形の面積で表され, 時刻 t(s] における変位x[m] は, それらの面積の 総和となる。4t(s]が十分に小さければ, 長 方形の面積の総和は斜線部の台形の面積に等 しく,変位x(m] は式(13)で表される(図19(b))。 at 10 Vo 切片は初速度 V。を表す 問 Vo 東店 0 t 時間t 15 20 第1章 力と衝動 図18 等加速度直線運動の vーtグラフ 速度 "

等加速度運動における ①v=v₀+at ②x=v₀t+(1/2)at の2つの公式について質問です。 (加速度a,経過時間t,初速度v₀,変位x) 等速度運動においてx=vtが成り立ちます。日本語で考えたら、「速度v(m/s)でt(s)間動いた時の変位xはx=vt」で正し... 続きを読む

里祝与具である。 JP間く 定である直線運動を,寺加, linear motion of uniform acceleration 線運動という。 ●等加速度直線運動の式 加速度 a [m/s°]で,物体が等加速度直線 運動をしている。このとき,時刻 t= 0における速度(初速度)をv (m/s), そのときの位置を原点と し、初速度の向きを正としてx軸 変位x Vo a 時刻0 時刻t initial velocity ン 図17 等加速度直線運動 運動を測定し始める時刻をt=0とする。 をとる(図立)。時刻[s] における V2-V1 式(11) a= t-t ○p 速度を[m/s) とすると,式(11) から,速度»は,次式で表される。 …(12) 途中計算 式(11)に, a=a, t;=0, な=t, u V2=ひを代入して整理すると, 式(12)が得られ ひ= Vo+at この運動のーtグラフは, a>0であれば, 図18のような右上がりの となる。このとき,グラフの傾きは加速度 a, 切片は初速度 voに相当す このグラフを利用することによって, 時刻 t[s] における物体の変位xlr 次式で表される。 傾きは加速度 aを表す 1 [m/s) x=Vot+ at? . (13) 式(13)の導き方図18で, 時間を微小な時間 間隔 dt(s) で等分すると, 各区間は等速直線 運動とみなせる(図19(a))。 このとき, 各区間 の移動距離は,長方形の面積で表され, 時刻 t(s)における変位x[m]は, それらの面積の 総和となる。At(s]が十分に小さければ, 長 Vo 切片は初速度 00を表す 0 方形の面積の裕和山 速度 "

量子力学モデル(quantum mechanical model) とは何か簡単に概要だけでも教えてもらえませんか？ 高校何年生でやるのかだけでも構わないので教えてください🙇‍♂️

The Bohring World of Niels Bohr In 1913WBohr proposed that electrons are arranged in concentric circular paths or orbits around the nucleus. Bohr answered in a novel way why electrons which are attracted to protons, never crash into the nucleus. He proposed that electrons in a particular path have a fixed energy. Thus they do not lose energy and crash into the nucleus. 7カje energy /eve/ of g/) e/ecro7 5 太e 7eg/O7 g7Ounの のe 70C7eus Were た5がeルfo pe. These energy levels are like rungs on a ladder, lower levels have less energy and work. The opposite is also true if an electron loses energy it falls to a lower level. Also an electron can only be found rungs of a ladder. The amount of energy gained or lost by every electron is not always the same. Unlike the rungs of a ladder, the energy levels are not evenly spaced. 4 gug/fg77 O7 ene79y 75 妨e 977Ou7た Oげ ener9y ee0eg ro 77oVe 7 e/ecfron廊O77 745 prese7t _ene/rgy 7eve/ 7O je exf jgカer oe or to make a quantum leap- The Quantum Mechanical Model Like the Bohr model, the ggg74777 776c7g77Co/ 777Oe/ leads to gugn67ze9 energy levels for an electron. However the Quantum Mechanical model does not define the exact path an electron takes around the nucleus. It is concerned with the likelihood of finding an electron in a certain position. This probability can be portrayed as a (oto sale) o @ ら oプ @ Figure 3A Classical Alomic Schematic of Carbon 党 Figure 3B New Atomic Schematic of Carbon 1 nucleus while Gtrostatc equivalents keep Envelopes separale Figure 3C New Atomic Schematic of Oxygen (Electron Envelope above page not shown) blurry cloud of negative charge (electron cloud). The cloud is most dense where the electron is likely to 人M be. ーーーーーー" 午