(2)についてです。 衝突直後の、Bの波線に垂直な方向の速度の向きはどのようにして分かりますか？ 御回答よろしくお願い致します。

205. 平面上での衝突 水平な氷の表面 上で静止している円盤Aに, 円盤Bが衝 突する。 A,Bはともに質量mで側面 はなめらかであり, 底面は粗いとする。 重力加速度の大きさをg, A,Bと氷の 間の動摩擦係数をμ' とする。 A A x 0 T I 図1のように, Bがy軸と平行な線上 を正の向きに進んできて, 原点に静止し ているAと衝突する。 衝突する直前のB 図 1 B の速さを”とし, AとBの間の反発係数を1とする。 次の各問に答えよ。 図2 B (1) 図2のように, 衝突する瞬間の円盤A, B の各中心を結ぶ線分とy軸のなす角を0 とする。 衝突する直前のBの速度ベクトルの, 破線 (A, B の接触点において各中心を 結ぶ線分と直交する線)に垂直な成分と, 平行な成分をと0を用いてそれぞ れ表せ。 ただし, 図2のひとの向きを,垂直方向と平行方向のそれぞれの正の向 きとする。 (2) 衝突した直後のAの速度ベクトルを, 破線に垂直な成分 wm と平行な成分 w に分 解したとき,wn と w, をそれぞれ求めよ。 ただし, 垂直方向と平行方向のそれぞれの 正の向きを (1) と同じとする。 (3)衝突して動き出したAが静止するときの, Aの中心点のx座標, y座標をそれぞれ (東京都立大 改) 求めよ。

・物理 電磁誘導 2枚目に薄く四角で囲ったところの式の元となる公式とこの式が示していることを教えて欲しいです よろしくお願いします🙇‍♀️

1入 以下の文章中の □に適切な数または式を記入せよ。 図のように、導体でできた2本のレールが,同一水平面上に距離d隔てて平行に置か れている。このレール上を質量mの導体棒がレールと直交したまま摩擦なしで動く。 これらは磁束密度の方向が鉛直下向きで大きさがBの一様な磁場 (磁界) 中に置かれて いる。2本のレールの左端には,電気容量Cのコンデンサーが導線で接続されており、 その極板をP1, P2とする。 レールと平行で図の矢印の方向をx方向とする。 最初、コ ンデンサーに電荷はなく,導体棒は図中の破線の位置に静止していた。 時刻t=0以 後,導体棒にx方向を向いた大きさ一定の外力Fが加えられ,導体棒は動き始めた。 ただし,レール,導体棒, 導線, およびそれらの接触点の電気抵抗は無視できるものと し、回路を流れる電流により生じる磁束密度も無視できるものとする。 I m P1 F B C d B レール P2 IC (1) 時刻t(t > 0) で導体棒の速さがぃのとき, 誘導起電力によりコンデンサーの極板間 に電位差 (ア)が生じ, 極板P」には電荷Q (イ)が蓄えられる。 (2) このとき, 極板P」に電流が流れ込んでいる。 この電流Iが導体棒にも流れてい ることを考慮すると,導体棒のx方向の加速度をαとして,その運動方程式はma= (ウ)と表される。 (3) 4tを微小時間とすると, 時刻tからt+4tの間に極板P の電荷は, Qから Q + 4Q に変 化する。電荷の変化分 4Qは,電流Iを用いて4Q=(エ)と表される。また,この 4tの間に導体棒の速さがひから+ Av に変化したとすると, 4Q と Avの間には(イ)と同 Av (オ) At 様の関係が成り立つ。 これより、 導体棒の加速度は電流I を用いて α = と表すことができる。 この結果と運動方程式を用いてIを消去し加速度を求めると α= (カ) となる。このことから, 導体棒は等加速度運動をすることがわかる。 (4) 導体棒が初めの位置Oから距離Lだけ進む間に外力Fのした仕事は(キ ある。また,距離L進んだ後の極板P, の電荷gは、(イ)を考慮すると,Lと加速度 を用いてg=クと表される。この時にコンデンサーに蓄えられている静電 エネルギーは,gを用いて(ケ) ]と表される。 したがって,外力のした仕事 (キ) で (コ)と表される。 8 のうち静電エネルギー(ケ)として蓄えられる割合は, m, C, B, dを用いて モ ←

熱容量の逆数とはどんな時に使うのですか？ この問の(2)の回答で急に出てきてどうしていいかわかりません

15 2 熱容量と比熱 同じ質量の金属A, Bを加熱し、与えた 熱量と温度上昇を測 温度変化 [K]↑ 3.0 12.0 A J 化1.0 定した。 B t 10 (1) 比熱が大きいの 0 3.0 6.0 9.0 jQ 0.45 は, 金属A,Bの 与えた熱量 2000 0 (00 どちらか。理由とともに答えよ。温度は高くなりにくいから、亘 B 比熱が大きいほど C m (2) 金属A,Bの質量を10g とすると,それぞ C れの比熱は何J/ (g・K) か。 9.0=10xC(2.0-0) 9.0=200 ③熱量の保存 C=0.5Jg.k) ③ 9.0=(0xC(1.0.0) C = 0.9 19.499.0 # 98=198 09

(2)の解き方を教えてください🙏

3 地上から高さんのところを一定の速さで水平に飛ぶ飛行機から, 物資を静かに投下したら, 物資は地面に対して斜め45°の角度で 着地した。 重力加速度の大きさをg とする (1)物資が地上に着くまでの時間を求めよ。 x=Not Vott/2ats l=1/22tz 20 (2) 飛行機の速さ” を求めよ。 vo 32 t (3) 物資の投下点と着地点の間の水平距離 L を求めよ。 L x y Va O to a 0 C 0 0 45°

この問題で、気球から落としただけなのになぜ鉛直投げ上げの運動になるのですか？

知識 例題 5 38. 気球からの落下 速さ 4.9m/sで上昇している気球から 小球を静かに落下させた ところ、 4.0s 後に地面に到達した。 小球をはなした位置の地面からの高さはいくらか。 ただし、 重力加速度の大きさを 9.8m/s2 とする。

これらの問題の25(答え③)、26(答え④)が分かりません。どのような状況でどうしてその答えになるのか教えて欲しいです🙏

第4問 次の文章を読み,後の問い (問1~5)に答えよ。(配点 25) 図1のように, 十分に広い水面上に xy座標をとり, 原点0とx軸上の点P (d, 0) の水面に点波源を置く。 二つの波源を同じ周期, 同じ振幅,同じ位相で振動 させる。このとき生じる波の波長は12/24であり,波の減衰は考えないものとする。 0 図1 d P18 h

J型工具と糸の間の摩擦が無視できたらおもりの重さnmgがそのまま糸の張力の大きさになるのがあまりイメージできないのですがどうしてなんでしょうか？右上に引っ張ってる力があるからなんというか分散されません？

問3 次に,図2のように,右側のおもりの個数をn(n <n) にした状態から,右 側の糸をJ型工具を使ってゆっくり斜め右上に引っ張る。 図2の角度0が 0=30°のとき,棒が杭から受けている垂直抗力の大きさを表す式として正し いものを,後の①~⑧のうちから一つ選べ。 ただし, J型工具と糸の間の摩擦 は無視でき, 30°0≦90°の間に杭の上を棒がすべり出すことはないものと 小球 する。 9 AL L 棒 P 1038 J型工具 3m 3-2 板 杭 糸 ** おもり個 nm ①1/2nmg ⑤nmg O 図 2 ③/3nmg nmg √3 -nmg -nmg 2 32 nmg ⑦2nmg 3nmg

この解答って何が違いますか？ 汚くてすみません。

8* 傾角30°の斜面がある。 最下点から斜面に対して角 30°の方向に初速 v で投げ出した。 斜 面との衝突 点まで Vo の距離と衝突するまでの時間を求めよ。 30° 30°

平均の速さを求める問題です。この問題は接線が直接書いてありますが、書かれていない場合、どのように接線を書いて速さを求めれば良いのでしょうか？

(3)Bは時刻 2.0sに点Pを, 時刻 4.0s に点Q を通過す [m] 5.0 る。それぞれの点での瞬間の速さを求めよ。 また,時刻 2.0~4.0s の間の平均の速さを求めよ。 グラフにはP, 3.0 Q を通る接線が示してある。 物体B P 1.0 0 2.0 4.0t [s〕

右下のhighのイメージがつかめません。どういう時に使えるのですか？質問がガバっとしててすいません。。教えていただけませんか？

64 力学 17 トク 等質量の弾性衝突では、 速度が入れ替わる。 78の答えが出たら, M=mとしてみると分 かる。 たとえば, Qがはじめ静止していると, 衝突してきたPが止まり, Q が で動き出 すことになる。 79 なめらかな床上に, 質量Mの板が, ばね定数k 一のばねで結ばれて置かれている。 質量m (<M/2) の物体が速さひ で板に当たるとき, ばねの縮みの 最大値はいくらか。 衝突は瞬間的とする。 (1)e=0 (2) e=- の場合について求めよ。 保存則の威力 M. m Vo 0 000000 運動量保存則 御 ← できない 非殊性 力学的エネルギー弾性定、分裂(火薬なし動 分裂(焼あり) (1)Pがばねを押し縮めると同時に,Qは ばねに押されて動き出す。 ばねが最も縮 んだときとは,Qから見て接近してくる Pが一瞬静止したときでもある。 止まった 65 相対速度 0 つまり、相対速度が0となるときだし したがって,このときQの速度もである。 運動量保存則よりmv=mv+Mu Qから見た Pの運動 P.Qの速度は同じ m m+M" トク 2物体が動いているとき, “最も... は相対速度に着目 りま (2) 力学的エネルギー保存則より 一体となって、ピニト 1 2' mv,² = 1½ mv² + 1 Mv² + 1½ kl² つきゃく 力学的エネルギー保存則, 運動量保存則とも運動方程式に立脚している。 しかし,保存則は運動方程式を超えた力を秘めている。たとえば,滑らかな 曲面をすべり降りたときの物体の速さや, 衝突の問題では運動方程式を用い ても事実上解けない。ただ,保存則には適用条件があることは常に意識して おかねばならない。 摩擦抵抗なし(保存力以外の力の仕事=0)力学的エネルギー保存則 運動量保存則 衝突・分裂(物体系について外力= 0) 力学的エネルギー保存則は仕事を, 運動量保存則は力を条件にしていると いう違いがある。両者はまったく独立な法則であるが,両立することもあり 連立的に解くタイプは概して難問となる。が,パターンを心得ていれば, 取 扱いはむしろ一本調子だ。 猛犬を手なずけて忠犬としてしまおう。 EX 滑らかな水平面上に質量Mの球Q がばね定 数々のばねを付けられた状態で置かれている。 P Vo m M mM = (m+M) ちょっとここでQ上の人に保存則まで用いさせてはいけない。 保存則や 運動方程式は静止系(あるいは慣性系)で用いるべきもの。 ただし,次章で扱う慣性力の効果まで考慮すれば, 加速度系で用 いることもできる。 (3)Qの速度をUとすると 運動量保存則より mv=mu+MU ...... ① ばねは自然長に戻っているから, 力学的エネルギー保存則より Uを消去して整理すると mv,² = 1 mu² + MU² ......2 (m+M)u2-2mvou +(m-M)vo²=0 u=m+M Vo m+M' 2次方程式の解の公式より u=v とすると, ①よりU=0 となって不適 (ばねに押された Qは右へ動 いているはず) :.u=- m-M m+Mv 左から質量mの球Pが速度v で進んできた。 (1) ばねが最も縮んだときのPの速度vを求めよ。 (2) ばねの縮みの最大値を求めよ。 (3) やがてP はばねから離れた。 Pの速度uを求めよ。 High (3)はP, Q がばねを介して緩やかな衝突をした後と見てもよい。エネル ギーを失わない弾性衝突だから, e=1の式 u-U=(vo) を②の 代わりに用いるとずっと速く解ける。